НАПРЯЖЕННОСТЬ МАГНИТНОГО ПОЛЯ.
Токи намагничивания, по своей природе, те же, что и токи проводимости, для которых получены уравнения описывающие магнитное поле в вакууме.
1. 
или 
— фундаментальное свойство магнитного поля.
2. 
Охв или 
— справедливо в вакууме, а в магнетиках необходимо учитывать токи намагничивания: 
, где 
— объемная плотность токов проводимости.
— теорема о циркуляции вектора магнитной индукции в магнетиках (веществе): циркуляция вектора магнитной индукции по любому замкнутому контуру в магнетиках равна произведению магнитной постоянной на суммарный ток проводимости и намагничивания сквозь любую замкнутую поверхность, опирающуюся на этот контур.
Распределение и сила токов намагничивания не известны, поэтому эта формула непригодна для расчетов поля.
Преобразуем выражение теоремы о циркуляции в дифференциальной форме, используя связь объемных токов намагничивания с вектором намагничивания: 
, 
.
Введем вектор напряженности магнитного поля :
, тогда 
— дифференциальная форма теоремы о циркуляции для вектора напряженности.
— теорема о циркуляции вектора напряженности магнитного поля: циркуляция вектора напряженности по любому замкнутому контуру равна суммарному току проводимости, охваченному этим контуром.
Эта теорема позволяет, по известным токам проводимости, получить функциональную зависимость напряженности магнитного поля от координат в любом магнетике, в том числе и анизотропном. 
А/м
Хотя циркуляция вектора напряженности определяется только токами проводимости, сам вектор напряженности включает в себя вектор намагничивания, характеризующий намагниченность среды. Поэтому напряженность магнитного поля не является чисто полевой характеристикой, и в литературе иногда этот вектор называют вспомогательным.